24 luty 07 (103)

24 luty 07 (103)



Po czasie t2 = 3T prędkość kątowa osiąga 95% wartości ustalonej coust w drugim etapie rozruchu, stąd t2 możemy traktować jako czas rozruchu drugiego etapu. Przyspieszenie kątowe w drugim etapie rozruchu wyznaczymy na podstawie (P3.189)


(P3.191)

Etap 3

Praca układu pod obciążeniem, Mb±0. W tym etapie wystąpi hamowanie układu napędowego wynikające z oporów przecinania materiału. Nastąpi przejście z punktu S do punktu C na charakterystyce mechanicznej silnika. Prędkość kątowa wału silnika maleje od prędkości synchronicznej cos do prędkości ustalonej wp podczas przecinania materiału, we (u>s,cop). Równanie dynamiczne ruchu ma postać

M s2 — M b — a — bcoM pJ


dt


(P3.192)


z warunkiem początkowym, dla t = 0,co(0) = cos.

Równanie (P3.192) całkujemy analitycznie metodą rozdzielenia zmiennych


(P3.193)

stąd

t = ln\a-Mb -bcoT

b ' b 'k

(P3.194)


J 7r

b


Oznaczając stałą czasową układu T = otrzymujemy

(P3.195)


a-Mb-bco

po przekształceniach

b b


co


(P3.196)


253


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
24 luty 07 (83) Po wprowadzeniu oznaczeń równanie (3.98) dla członu redukcji wykonującego ruch postę
24 luty 07 (125) Zasada równowartości energii kinetycznej i pracy dla części cyklu ruchu ustalonego
24 luty 07 (100) Rozwiązanie Po obliczeniu zredukowanego na wał silnika momentu bezwładności układu
24 luty 07 (65) W trakcie ruchu niewyrównoważonego mechanizmu środek masy porusza się po torze o wsp
24 luty 07 (71) ruch postępowy masa mc = m3 + m2c pozostaje niewyrównoważona i dlatego środek masy m
24 luty 07 (99) stąd po rozdzieleniu zmiennych (O    > t jdco = — j[Mc(t)-Mb(t)]dt
PHOTO295 108 Maria Bojarska Ćwiczenie 9 — Układy impulsowe 109 Po czasie t2 napięcie uBE2 maleje w p
23 luty 07 (103) Dla przekładni o dwóch stopniach swobody (przekładnia różnicowa, rys. 2.44a), w któ
24 luty 07 Wobec symetrii mechanizmu względem osi poziomej uwalniamy od więzów tylko grupę struktura
24 luty 07 (101) Drugą część zlinearyzowanej charakterystyki przedstawia odcinek BS prostej przechod
24 luty 07 (102) Etap 2 Rozruch układu bez obciążenia, Mb = 0, przy malejącym liniowo momencie napęd
24 luty 07 (104) Prędkość kątową a>p w ruchu ustalonym podczas przecinania znajdziemy z zależnośc
24 luty 07 (105) Przykład 3.31 Dany jest model fizyczny układu napędowego maszyny wyciągowej w posta
24 luty 07 (106) Rozwiązanie Rozwiązanie zadania podzielimy na sześć etapów.Etap 1 Wyznaczenie zależ
24 luty 07 (107) Wyznaczenie pozostałych zależności (P3.204) D cos = m1; (Oj = cob; vA = rjcoj; vB =
24 luty 07 (108) Uwaga. Ponieważ całkowite przełożenie może być dodatnie lub ujemne w równaniu na Mz
24 luty 07 (109) Etap 6 Całkowanie dynamicznego równania ruchu a-j -bu>i = J2 dco1 ~df (P3.219) (
24 luty 07 (10) W etapie pierwszym rozkładamy znaną siłę P2 na siły Rq2 oraz CNM zgodnie z równaniem
24 luty 07 (110) Obliczenie przyśpieszenia kątowego wału silnika (es(t) = e-i(t)) £t = ~~e T Jzrs (P

więcej podobnych podstron