24 luty 07 (74)

24 luty 07 (74)



Każdy układ rzeczywisty składa się z obiektu i otoczenia. Układ rzeczywisty może być stacjonarny lub niestacjonarny, zdeterminowany lub stochastyczny, liniowy lub nieliniowy i może być układem dyskretnym (o parametrach skupionych), ciągłym (o parametrach rozłożonych) lub dyskretno-ciągłym.

Proces przejścia od układu rzeczywistego do modelu fizycznego nazywa się modelowaniem fizycznym. Na tym etapie wydziela się z układu rzeczywistego obiekt i ustala się zbiory sygnałów wejściowych, czyli uogólniony wektor wymuszeń Q (w przypadku układu mechanicznego będzie to wektor sił uogólnionych), oraz zbiory sygnałów wyjściowych, czyli wektor współrzędnych uogólnionych q (w przypadku układu mechanicznego będzie to wektor przemieszczeń uogólnionych).

W zależności od rodzaju informacji, które chcemy otrzymać o obiekcie, oraz od założonego stopnia ich wiarygodności mamy do wyboru różne rodzaje modeli fizycznych (na tym etapie modelowania przyjmujemy niezbędne założenia):

-    model fizyczny w postaci układu ciągłego o nieskończonej liczbie stopni swobody q = zwany też układem o parametrach rozłożonych; w przypadku układu mechanicznego mówimy, że jest to układ o ciągłym rozkładzie parametrów inercjalno-dyssypatywno-sprężystych; może to być łańcuch kinematyczny dowolnej maszyny lub mechanizmu składającego się z członów odkształcal-nych o ciągłym rozkładzie masy, połączony masowymi elementami dyssypa-tywno-sprężystymi;

-    model fizyczny w postaci układu dyskretnego o skończonej liczbie stopni swobody (q = n), zwany też układem o parametrach skupionych; w przypadku układu mechanicznego będzie to układ o dyskretnym rozkładzie parametrów inercjalno-dyssypatywno-sprężystych, może to być np. łańcuch kinematyczny dowolnej maszyny lub mechanizmu składającego się z masowych nieodkształ-calnych członów połączonych bezmasowymi elementami sprężystymi oraz bezmasowymi elementami rozpraszającymi energię (tłumikami) - jest to tzw. model reologiczny;

-    model fizyczny w postaci układu dyskretno-ciągłego typu    również

o nieskończonej liczbie stopni swobody; w przypadku układu mechanicznego może to być łańcuch kinematyczny składający się z członów od kształcą Inych o ciągłym rozkładzie masy oraz członów sztywnych o dyskretnym rozkładzie masy połączonych ze sobą bezmasowymi sprężynami i tłumikami;

-    model fizyczny w postaci układu dyskretnego o jednym stopniu swobody; w przypadku układu mechanicznego może to być łańcuch kinematyczny dowolnego mechanizmu lub maszyny składający się wyłącznie z masowych nieodkształcalnych członów nie posiadający elementów sprężystych i tłumiących, zamodelowany w postaci jednomasowego członu tzw. członu redukcji, do którego przyłożono zredukowaną siłę uogólnioną.

224


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
24 luty 07 (86) W celu wyznaczenia Pzri posługujemy się modelem członu redukcji (rys. 3.99a), natomi
Układ studni może być jednostopniowy lub wielostopniowy. Obniżenie zwierciadła wody gruntowej od 5,0
24 luty 07 (54) Rys. 3.74. Model fizyczny niewyrównoważonego wirnika w postaci cienkich niewyrównowa
24 luty 07 (55) Rys. 3.75. Wektor główny sił bezwładności i moment główny sił bezwładności oraz równ
24 luty 07 (75) Zatem przejście od rzeczywistego obiektu (maszyny), czyli układu o nieskończonej lic
23 luty 07 (74) 71 a2.2.4. Metoda toru ocechowanego Metoda toru ocechowanego jest to metoda grafoana
23 luty 07 (78) Każdy z wektorów /,- tego wieloboku zdefiniowany jest we współrzędnych biegunowych p
23 luty 07 (84) Przekształcamy układ równań (P2.52) do postaci: If coscpi +l2 cos(p2 -10 = -l3 cosę3
24 luty 07 Wobec symetrii mechanizmu względem osi poziomej uwalniamy od więzów tylko grupę struktura
24 luty 07 (100) Rozwiązanie Po obliczeniu zredukowanego na wał silnika momentu bezwładności układu
24 luty 07 (101) Drugą część zlinearyzowanej charakterystyki przedstawia odcinek BS prostej przechod
24 luty 07 (102) Etap 2 Rozruch układu bez obciążenia, Mb = 0, przy malejącym liniowo momencie napęd
24 luty 07 (103) Po czasie t2 = 3T prędkość kątowa osiąga 95% wartości ustalonej coust w drugim etap
24 luty 07 (104) Prędkość kątową a>p w ruchu ustalonym podczas przecinania znajdziemy z zależnośc
24 luty 07 (105) Przykład 3.31 Dany jest model fizyczny układu napędowego maszyny wyciągowej w posta
24 luty 07 (106) Rozwiązanie Rozwiązanie zadania podzielimy na sześć etapów.Etap 1 Wyznaczenie zależ
24 luty 07 (107) Wyznaczenie pozostałych zależności (P3.204) D cos = m1; (Oj = cob; vA = rjcoj; vB =
24 luty 07 (108) Uwaga. Ponieważ całkowite przełożenie może być dodatnie lub ujemne w równaniu na Mz
24 luty 07 (109) Etap 6 Całkowanie dynamicznego równania ruchu a-j -bu>i = J2 dco1 ~df (P3.219) (

więcej podobnych podstron