23 luty 07 (73)

23 luty 07 (73)



Następnie zapisujemy równanie przyspieszenia punktu B2, który znajduje się na członie 2 (suwaku) poruszającym ruchem płaskim. Ruch tego punktu traktujemy jako ruch złożony. Ruchem unoszenia jest obrotowy ruch prowadnicy 1. Przyspieszenie unoszenia oznaczymy aB1. Natomiast ruchem względnym jest ruch suwaka po prostoliniowej prowadnicy 1. Przyspieszenie względne oznaczymy aB2B1. P°* nadto w tym mechanizmie wystąpi przyspieszenie Corioiisa.

(P2.37)


(aB2) - (aBj) + (aB2B1) + (aB2B1) II AB 1AB II AB

gdzie aCB2Bi ~ 2o)ixvB2Bh

stąd (a<B2Bi) ~


2U>1 ■(VB2Bl)'ky ka


Ruch punktu S2 można potraktować również jako ruch złożony w układzie, gdzie ruchem unoszenia jest obrotowy ruch prowadnicy 3. Przyspieszenie unoszenia oznaczymy aB3. Natomiast ruchem względnym jest ruch suwaka po prostoliniowej prowadnicy 3. Przyspieszenie względne oznaczymy aB2B3. Podobnie jak poprzednio również tu wystąpi przyspieszenie Corioiisa.

(P2.38)


(aB2) = (aB3) + (aB2B3) + (aB2B3) IIBC 1BC    IIBC

gdzie: (aB3) - (aB3) =

aCB2B3 = 2w3XVB2B3•

Ponieważ prędkości kątowe wszystkich członów są równe i stałe, (o-j = co2 = co3, to przyspieszenia kątowe wszystkich członów są równe zero

E1 - e2 - e3 = 0.

Rozwiązując wykreślnie układ równań (P2.37) i (P2.38), otrzymujemy punkt b2 będący przecięciem kierunków przyspieszeń aB2B1 oraz aB2B3 (rys. 2.24).

Łącząc biegun planu przyspieszeń na z punktem przecięcia b2, otrzymujemy wartość przyspieszenia punktu S2.

71


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
23 luty 07 (65) Następnie zapisujemy równanie prędkości punktu S2, który znajduje się na członie 2 s
23 luty 07 (57) Następnie piszemy równanie prędkości punktu C, traktując ruch łącznika 2 jako ruch z
23 luty 07 (138) Następnie w celu wykreślnego rozwiązania równania (P3.7) obliczamy wartości rysunko
23 luty 07 (131) Dwa pierwsze równania (3.21) przedstawiają sumy współrzędnych wszystkich sił działa
23 luty 07 (144) Rozwiązanie graficzne równania (P3.18) przedstawiono na rysunku 3.24b. Wartość reak
23 luty 07 (53) Rys. 2.13. Składowe przyspieszeń suwaka 2 poruszającego się po prostoliniowej prowad
23 luty 07 (54) graficzne wektorów prędkości i przyspieszeń stanowiących odpowiedniki wektorów rzecz
23 luty 07 (59) Rys. 2.16. Plan przyspieszeń punktów mechanizmu korbowo-suwakowego Rozwiązujemy wykr
23 luty 07 (66) Łącząc biegun planu przyspieszeń na z punktem przecięcia b2 otrzymamy wartość przysp
23 luty 07 (79) Mechanizm płaski zdefiniowany jest przez zamknięty wielobok składający się z n wekto
23 luty 07 (84) Przekształcamy układ równań (P2.52) do postaci: If coscpi +l2 cos(p2 -10 = -l3 cosę3
23 luty 07 (146) mi,Jsi B 2 Rozwiązanie Mechanizm, podobnie jak poprzednie, składa się z członu napę
80 Joanna Niemyjska i niematerialnego zapisu danych (czyli w zapisie cyfrowym), który opiera się na
23 luty 07 (137) Zapisujemy wektorowe równania równowagi sił działających na człony 2 i 3: dla człon
23 luty 07 (67) Przedstawione na rysunkach 2.15-2.20 plany prędkości i przyspieszeń pozwalają na dok
23 luty 07 (86) W celu obliczenia przyspieszeń kątowych różniczkujemy równanie (P2.60) cofli cos(pi
23 luty 07 (89) Rozwiązanie Wpisujemy w analizowany mechanizm zamknięty trójkąt wektorów i zapisujem
23 luty 07 (114) Pierwsze zadanie dynamiki. Dla zadanych kinematycznych równań ruchu mechanizmu nale
23 luty 07 (119) W równaniach (3.1) i (3.2) przyjęto oznaczenia: Pi - wektor główny sił zewnętrznych

więcej podobnych podstron