CCF20120509060

CCF20120509060



244 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi

b. Równania różniczkowe torów poruszania się cząsteczek spalin możemy zapisać następująco:

dx

— = t' = VCOSU)t,

d t


dy

— = v v = — osincot, d(


a po scałkowaniu


x = —sincot + Cj, co

y = — coscot + C2.

CO


Dla czasu t = t0 oraz współrzędnych (x0,y0):


C, = x0--sincot0,

co

V

C 2 = y0 coscor0, co


zatem


x = x0 + — (sincot — sincot0),


co


y = y0 + —(coscot —COS COf0).


co


Po przekształceniu równań i obustronnym podniesieniu do kwadratu otrzymamy:


v . — 5 CO


x— 1 x0--sincot0


V

y-\ y0-~COS(t)to


V. 2 = —^sm a>t, co


2 v2


= —jCOS cot,


co


skąd po dodaniu stronami:

( v \

2

( v \

x— x0--sincot0

4-

y-( y0coscot0

L V ■<*> J J

L V " / J

2 o2

co

Wprowadzając podstawienie:

v .    v

x0--si n a)t0 = xK oraz y0--coscot0 = yK,

otrzymamy

v2

(x-xK)2 + (y-yK)2 = -j.

u>

Z przeprowadzonych obliczeń wynika, że linie torów poruszania się cząsteczel spalin są okręgami o promieniu v/co, których środki znajdują się w punktacl o współrzędnych (xK, yK) (rys. 11-4.Ib).

OJ


xk ~ *o.    yk    yo'

1'onieważ komin znajduje się w początku układu osi współrzędnych, przeto

= 0, y0 = 0,

vyli


xK = o, yK= —,

OJ

wobec tego równanie toru poruszania się elementu dymu będzie miało następującą postać:

V \2 V2


x+ \y+-, - 2-

OJ    OJ

4.1.5. Składowe prędkości v wynoszą:


Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
CCF20120509032 IH<> Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Objętościowe natężenie przepływu przez
CCF20120509033 I HM    Część II. Rozwiązania i odpowiedzi _ skąd po dodaniu stronami
CCF20120509034 IW Część II. Rozwiązania i odpowiedzi stąd P = Pb P P kx2 kl -T+ 2X- a po przekształ
CCF20120509035 192 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi oraz 3xj "0P zależność (10) możemy zapis
CCF20120509037 IV<> Częsc II. Rozwiązania i odpowiedzi Po podstawieniu c = k/R i scałkowaniu
CCF20120509042 ZUO Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 3.1.20. Prędkość wody wypływającej z otwarteg
CCF20120509043 210 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi /. rysunku II-3.7 wynika następująca zależnoś
CCF20120509044 212 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 3.2.6. Natężenie wypływu przez elementarny pr
CCF20120509046 216 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 216 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi stąd R
CCF20120509051 226 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi wobec tego wzór (1) można przedstawić w nastę
CCF20120509063 252 Częsc II. Rozwiązania i odpowiedzi Kierunek ruchu wyznaczymy przez określenie co
CCF20120509064 254 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Jeżeli natężenie wypływu ze źródła Q = 2 nrvr
CCF20120509067 262 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 4.2.5. a. Potencjał zespolony w(z) = Cz"
CCF20120509074 276 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Z zależności z = x + iy = r(cos$ + isin&)
CCF20120509088 306 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 5. Dynamika cieczy rzeczywistych 307 z któreg
CCF20120509096 322 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi a prędkość cx, wyznaczona z warunku ciągłości
CCF20120509097 124 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Lrjuaiuiiva utt/^ i/xt/,ywi.M),ui  
CCF20120509049 U.L Częsc II. Rozwiązania i odpowiedzi a zatem z porównania zależności (7) i (8), ws
CCF20120509068 2<>4 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi n = 1 Vx = c, vy = o, 2 2 19 2 1.

więcej podobnych podstron