CCF20120509096

CCF20120509096



322 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi

a prędkość cx, wyznaczona z warunku ciągłości

322 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi

Cl


nDi

~T”


= c2


n D\ 4 ’


wynosi

Cl


(2)


W związku z tym, z równania (1) wynika następująca zależność: 2g(H + Lsin a) =    1 +A^- + Cj-c|(^

a zatem

Ci


2g(H + Lsina)


1 + AK + C_


Di


(3)


Zgodnie z warunkiem ciągłości, objętościowe natężenie przepływu cieczy doprowadzonej do zbiornika musi być równe ubytkowi płynu, czyli

Q = c2


7tZ)i


4 ’


wobec tego

Q =


kD\ I 2g(H 4- Lsina)

5.2.5. W pierwszej kolejności obliczamy objętościowe natężenie przepływu

19600


<2 =


= 0,00585 mJ • s ,


930-3600

a następnie wyznaczamy prędkości średnie w części 1 i 2 przewodu, zatem

4 Q 4 0,00585


c, =


oraz


1 nd\    3,14 (0,05)2

4 Q 4-0,00585


= 2,98 m-s"1


ndl    3,14(0, l)2


= 0,745 m ■ s


-1


Liczby Reynoldsa dla poszczególnych odcinków rurociągu wynoszą:

cldl 2,98-0,05


-6


Rej =


61 • 10


= 2443


oraz

= 1221.


Re    c2d2 0,745*0,1

C2 v    61■10-6

Ze wzoru Blasiusa obliczamy współczynniki strat na długości (współczynniki strat liniowych), zarówno dla węższej, jak i szerszej części przewodu.

Dla Rej > 2300,

,    0,3164    0,3164    _

1 “ ^7r^ “ ^2443 “ ’    ’

n dla Re2 < 2300,

64    64

/L = — = —- = 0,052. 2 Re2 1221

Strata wysokości ciśnienia wywołana tarciem cieczy (strata na długości)

U


u — ii. 2 ii , C2 j l2 . i~2gAld1+2gA-2d2'

Strata wysokości ciśnienia — miejscowa (lokalna) w rozszerzeniu przekroju

(cl-c2)2 2 g

,    (2,98 —0,745)2 n^c

1—2+sr~ " °-255 m-

Całkowita strata wysokości ciśnienia

K = hA +

r/.yli

hs = 2,183 + 0,255 = 2,438 m, a .śpadek ciśnienia w przewodzie wyniesie

A p = pg


' r2—r2 c2 C1


2 g


+ h , — h



Wyszukiwarka

Podobne podstrony:
CCF20120509063 252 Częsc II. Rozwiązania i odpowiedzi Kierunek ruchu wyznaczymy przez określenie co
CCF20120509042 ZUO Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 3.1.20. Prędkość wody wypływającej z otwarteg
CCF20120509032 IH<> Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Objętościowe natężenie przepływu przez
CCF20120509033 I HM    Część II. Rozwiązania i odpowiedzi _ skąd po dodaniu stronami
CCF20120509034 IW Część II. Rozwiązania i odpowiedzi stąd P = Pb P P kx2 kl -T+ 2X- a po przekształ
CCF20120509035 192 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi oraz 3xj "0P zależność (10) możemy zapis
CCF20120509037 IV<> Częsc II. Rozwiązania i odpowiedzi Po podstawieniu c = k/R i scałkowaniu
CCF20120509043 210 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi /. rysunku II-3.7 wynika następująca zależnoś
CCF20120509044 212 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 3.2.6. Natężenie wypływu przez elementarny pr
CCF20120509046 216 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 216 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi stąd R
CCF20120509049 U.L Częsc II. Rozwiązania i odpowiedzi a zatem z porównania zależności (7) i (8), ws
CCF20120509051 226 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi wobec tego wzór (1) można przedstawić w nastę
CCF20120509060 244 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi b. Równania różniczkowe torów poruszania się
CCF20120509064 254 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Jeżeli natężenie wypływu ze źródła Q = 2 nrvr
CCF20120509067 262 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 4.2.5. a. Potencjał zespolony w(z) = Cz"
CCF20120509068 2<>4 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi n = 1 Vx = c, vy = o, 2 2 19 2 1.
CCF20120509074 276 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Z zależności z = x + iy = r(cos$ + isin&)
CCF20120509088 306 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi 5. Dynamika cieczy rzeczywistych 307 z któreg
CCF20120509097 124 Część II. Rozwiązania i odpowiedzi Lrjuaiuiiva utt/^ i/xt/,ywi.M),ui  

więcej podobnych podstron